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繚繞圓柱靶濺射沉積產(chǎn)額散布

繚繞圓柱靶濺射沉積產(chǎn)額散布
   采納數(shù)值劃算模子,劃算了繚繞圓柱靶濺射產(chǎn)額散布。數(shù)值劃算中假如從靶濺射進(jìn)去的粒子遵從余弦因變量定理。劃算失去的單靶濺射產(chǎn)額散布和Al靶在Ar氣壓0.4Pa測量失去的試驗(yàn)值根本相反。同聲劃算了雙生繚繞圓柱靶的濺射產(chǎn)額別離與靶基距、靶間距,以及靶繚繞觀點(diǎn)的有關(guān)性。
   繚繞圓柱靶自從在80年歲創(chuàng)造以來,失掉了寬泛的利用,同聲繚繞圓柱靶一直改良欠缺。雙生繚繞圓柱靶已寬泛用來沉積低輻射膜、陽光掌握膜的呆滯玻璃鍍膜線上。全玻璃真空月亮集熱管的鍍膜機(jī)也采納繚繞圓柱靶。與立體靶比擬,繚繞圓柱靶有如次多項(xiàng)長處:靶材利用率高;靶名義沒有刻蝕槽,這是因?yàn)閳A柱靶在濺射運(yùn)行內(nèi)中中,靶芯中的磁石生動(dòng)不動(dòng),靶管繚繞;在反響濺射鍍膜內(nèi)中中弧光尖端放電(通常稱為‘打火’)位數(shù)少。
   繚繞圓柱靶濺射產(chǎn)額散布導(dǎo)致了寬泛的注重。濺射粒子發(fā)射的位置與轟擊粒子的能量,靶材成份,濺射氣壓無關(guān)。白文按照Brodied提出的實(shí)踐,從靶名義濺射出的粒子遵從余弦定理,繼續(xù)了濺射產(chǎn)額散布與靶的多少何參數(shù)有關(guān)性劃算綜合,并與試驗(yàn)數(shù)據(jù)繼續(xù)了比擬。因?yàn)殄兡な业臑R射壓強(qiáng)正常剩余低,劃算中濺射進(jìn)去的粒子與氣體碰撞對濺射散布莫須有疏忽不計(jì)。
1、濺射散布數(shù)值模子
   鍍膜線的圓柱靶和鍍膜立體襯底橫截面絕對地位示用意如圖1所示。以襯底橫截面線為X軸,以靶核心與襯底的垂曲線,稱為靶-襯底垂直線,為Y軸,形成直角坐標(biāo)系XOY,交點(diǎn)O為原點(diǎn)。磁控濺射圓柱靶由極靴、永磁體及圓柱靶材組成。極靴沿圓周裝有三排永磁體,靶運(yùn)行時(shí),永磁體生動(dòng)不靜止,靶管繚繞。在濺射內(nèi)中中,在相鄰兩磁體之間的靶管名義產(chǎn)生刻蝕。圖1中的濺射刻蝕區(qū)中點(diǎn)與靶核心連線界說為刻蝕點(diǎn)徑向線。
圖1圓柱靶戰(zhàn)爭面襯底絕對多少何地位示用意
4、論斷
   白文按照Brodied提出的實(shí)踐,疏忽濺射粒子和其它分子碰撞,劃算了繚繞圓柱靶濺射產(chǎn)額散布,同聲劃算失去的產(chǎn)額散布與試驗(yàn)測量失去的繼續(xù)了比擬。咱們經(jīng)過本作業(yè)失去如次后果:
   (1)在靶以及靶與襯底基片間隔相反的多少何尺寸下,劃算失去的單靶濺射產(chǎn)額散布和Al靶在Ar氣壓0.4Pa測量失去的試驗(yàn)值根本相反,這表明從靶濺射進(jìn)去的Al粒子與濺射氣體的碰撞對濺射抵達(dá)玻璃襯底的散布的莫須有可疏忽不計(jì)。
   (2)雙生靶產(chǎn)額散布與靶基距、靶間距強(qiáng)烈有關(guān)。靶基距從大逐漸減小,濺射產(chǎn)額從單峰形散布,過渡到峰頂涌現(xiàn)平臺,再涌現(xiàn)雙峰,最初雙峰峰值地位對應(yīng)雙生靶的兩個(gè)靶核心地位。由單峰向雙峰轉(zhuǎn)換內(nèi)中中,隨著靶基距減小,整個(gè)峰形變窄。而靶間距自小逐漸增多,濺射產(chǎn)額曲線變遷內(nèi)中與下面靶基距從大逐漸減小相似,從單峰到雙峰轉(zhuǎn)換。由單峰向雙峰轉(zhuǎn)換內(nèi)中中,隨著靶間距增多,整個(gè)峰形變寬。
   (3)雙生靶向內(nèi)繚繞,濺射散布幅度變窄,向外繚繞,濺射散布幅度變寬。利用數(shù)值模子劃算失去的濺射產(chǎn)額散布能夠用來指點(diǎn)鍍膜線的設(shè)計(jì)。如集熱管的鍍膜線設(shè)計(jì)中,可采納數(shù)值模子劃算優(yōu)化取舍雙生靶的靶間距、靶與玻璃管襯底間隔,指點(diǎn)鍍膜室的設(shè)計(jì),保障鍍膜玻璃管外名義上月亮吸引復(fù)合膜的徑向勻稱性,普及玻璃管上沉積效率。
 

 

 

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